哈佛大学物理学院证明了石墨烯超导,所有这些标准都满足于一个简单的模型,该模型由两个时间反转相关的量子霍尔(或平坦的Chern带)铁磁体组成,通过隧道耦合,具有纯粹的排斥相互作用。作者认为,这样一个模型捕捉到了魔角石墨烯的基本物理特性,使其成为由拓扑结构配对产生的超导性的有希望的候选者,这一机制与传统的电子-声子机制有本质的区别。该论文以题为“Charged skyrmions and topological origin of superconductivity in magic-angle graphene”发表在知名期刊Sci. Adv.上。
【图文导读】
图一、赝自旋的定义
扭曲双层石墨烯(左)的几乎平坦带的线性组合产生具有相反Chern数的赝自旋带。位于相反陈扇区的具有相同赝自旋的两个状态具有相同的谷波函数,但通过A-B亚晶格极化进行区分。
图二、隧道诱导超交换J
(上)Chern和赝自旋基对称性的作用。(中)从通过时间反演对称性相关的两个赝自旋铁磁体开始,色散h作为C2z𝒯相关状态(下)之间的隧道,导致超交换项J∼h2/U,作为赝自旋之间的反铁磁耦合与Chern扇区相反。
图三、Sigma模型参数
在介电常数ε = 9.5的情况和不同的栅极屏蔽距离d值下,赝自旋刚度(上)、反铁磁耦合J和赝自旋易面各向异性λ(下)与扭曲角θ的关系。
图四、带电拓扑结构的配对
(A)Chern扇区之一的单电荷e斯格明子。n+和n-中的赝自旋在斯格明子核心中没有反铁磁排列。
(B)n+-n-中的斯格明子-反斯格明子对由于反铁磁耦合J而结合在一起,这有利于局部赝自旋反排列形成一个电荷2e。
图五、带电激发的能量学
2e斯格明子的弹性能量与近手性(橙色)和实际(紫色)极限中的粒子-空穴带隙的比率,从自洽Hartree-Fock中提取刚度和带隙值。在灰色虚线下方,斯格明子能量位于粒子-空穴间隙内。
图六、掺杂CP1模型的大N相图
(A)荷电2e斯格明子填充分数ν的图,它与规整场aμ的通量fxy直接相关。
(B)自旋场∆的间隙,与超导相中的超流体刚度成正比。
(C)估算不同J值下CPN−1模型中的超导Tc。
图七、半填充v =2的魔角石墨烯
半填充时的自旋极化绝缘态有两种可能的情况:(A)相反的自旋带位于赝自旋反铁磁体的间隙内或(B)相反的自旋带位于该间隙外。
【结论展望】
魔角石墨烯中超导电性的发现及其出人意料之外,如果解释只援引常规成分,那将是出乎意料的。相反,作者认为这种观察需要一种不寻常的机制,如本文描述的斯格明子配对机制,它依赖于魔角石墨烯独特的性质。更普遍地说,作者已经从斥力中发现了超导电性的一种新机制,并且在未来探索各种其他环境将是有趣的,这些环境将实现与时间反转共轭体隧道耦合的Chern铁磁体的基本成分。
文献链接:Charged skyrmions and topological origin of superconductivity in magic-angle graphene (Sci. Adv. 2021, DOI: 10.1126/sciadv.abf5299)
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